前面在關(guān)于無源光纖的玻璃光纖和模式的篇章中，我們已經(jīng)看到，根據(jù)折射率分布和波長(zhǎng)的不同，光纖可以引導(dǎo)不同數(shù)量的模式。如果數(shù)值孔徑和折射率對(duì)比度較小，則可能只有單一的引導(dǎo)模式（LP01模式）。在這種情況下，這種光纖稱為單模光纖。這樣LP11、LP20等高階模就不存在了，只存在不局限于纖芯周圍的包層模。

需要注意的是，在大多數(shù)情況下，不同偏振狀態(tài)的光可都以被引導(dǎo)?！皢文！币辉~忽略了這樣一個(gè)事實(shí)情況，就是通常在徑向?qū)ΨQ的折射率剖面和無雙折射的情況下，實(shí)際上有兩個(gè)不同的模，它具有相同的強(qiáng)度剖面，但線偏振方向正交。任何其他偏振態(tài)都可以看作是這兩個(gè)偏振態(tài)的線性疊加。

單模光纖的制導(dǎo)條件

對(duì)于步進(jìn)折射率光纖的設(shè)計(jì)，單模引導(dǎo)有一個(gè)簡(jiǎn)單的標(biāo)準(zhǔn)：V數(shù)必須在2．405以下。V的定義如下：

其中，λ是指真空波長(zhǎng)，a是光纖核的半徑，NA為數(shù)值孔徑。
對(duì)于折射率的其他徑向依賴性，甚至對(duì)于非徑向?qū)ΨQ的折射率剖面，單模條件通常需要進(jìn)行數(shù)值計(jì)算。使用標(biāo)準(zhǔn)V ＜ 2．405是不正確的，例如V是從最大指數(shù)差計(jì)算出來的。

核尺寸的影響

一般來說，人們可能認(rèn)為更小的核心意味著更小的光纖模式。對(duì)于常數(shù)V，這是成立的；對(duì)于較大的核，索引的對(duì)比會(huì)變得更小。但是，如果保持?jǐn)?shù)值孔徑為常數(shù)，則V數(shù)隨核半徑變化，模態(tài)半徑與核半徑呈非單調(diào)依賴關(guān)系，如圖2所示，NA為0．1：

圖1：常數(shù)數(shù)值孔徑為0．12時(shí)模態(tài)半徑與芯體半徑的依賴關(guān)系。模態(tài)半徑通過強(qiáng)度剖面的第二矩（D4σ值）來定義。單模區(qū)域位于灰色垂直線的左側(cè)。
可以看出，當(dāng)核心半徑在4．8 μm以下，V數(shù)非常小時(shí)，模態(tài)半徑就增大。在小V值的情況下，模式遠(yuǎn)遠(yuǎn)超出了核心，它基本上偏離了高斯形狀。
圖2顯示了較高NA為0．3時(shí)的相同情況：

圖2：常數(shù)數(shù)值孔徑為0．12時(shí)模態(tài)半徑與芯體半徑的依賴關(guān)系。

例子：典型的單模光纖

典型的一種，是波長(zhǎng)為1．5μm的單模光纖可能具有芯半徑為4μm和數(shù)值孔徑為0．12的階躍折射率剖面。引導(dǎo)模式的模式半徑為5．1 μm ，有效模式面積為75 μm2。這與康寧公司經(jīng)常使用的SMF－28電信光纖的數(shù)據(jù)相差不遠(yuǎn)。

圖3：?jiǎn)文９饫w LP01模式的徑向強(qiáng)度分布圖。虛線顯示了一個(gè)非常相似的高斯分布?；疑拇怪本€表示核／包層邊界的位置。
作為單模光纖的典型特征，場(chǎng)分布明顯地?cái)U(kuò)展到芯線以外；只有54．4％的功率在核心中傳播。（從圖3可以看出是更多，但是請(qǐng)注意面積積分中的因子r，這使得剖面的外部部分更加重要。）但隨著徑向坐標(biāo)的增加，強(qiáng)度迅速下降。強(qiáng)度分布接近高斯分布。
當(dāng)我們降低波長(zhǎng)時(shí)，我們發(fā)現(xiàn)在截止波長(zhǎng)1254 nm以下的光纖不再是單模：除了LP01模式，它也支持LP11模式（實(shí)際上是兩個(gè)正交方向的模式）。在787 nm之下，LP02模式也加入了進(jìn)來。
原則上，在LP11截止波長(zhǎng)（1254 nm）以上的任何波長(zhǎng)，光纖都保持單模。但是，對(duì)于更長(zhǎng)的波長(zhǎng)，模式變得越來越大，它將變得越來越敏感的彎曲損失，這是由宏觀彎曲和微觀缺陷造成的。對(duì)于這里討論的設(shè)計(jì)，實(shí)際上還有一個(gè)更嚴(yán)重的問題：除了≈2μm之外，基材（二氧化硅）的吸收也出現(xiàn)了。因此，在實(shí)際應(yīng)用中，單模光纖的波長(zhǎng)間隔是有限的。

單模光纖中的光發(fā)射

有效地將光發(fā)射到單光纖模式需要入射光（假設(shè)是單色光）的復(fù)雜振幅剖面與相應(yīng)的模式振幅剖面有高重疊。幸運(yùn)的是，在大多數(shù)情況下，單模光纖的基本模態(tài)與高斯光束的基本模態(tài)非常接近（用于強(qiáng)大的引導(dǎo)，具有足夠大的V值），而高斯光束與大多數(shù)單模激光器的輸出很接近。剩下的任務(wù)是：

? 為了正確地聚焦激光束，使其半徑接近光纖模，
? 將光維末端放在光束焦點(diǎn)處（束腰處）
? 調(diào)整并使光纖對(duì)齊，使光束聚焦以適當(dāng)?shù)姆较驌糁泄饫w芯。
顯然，入射光束的位置誤差與模態(tài)半徑相比應(yīng)該很小。下面的公式告訴我們?nèi)绾螌?shí)現(xiàn)發(fā)射效率（無視可能反射界面），它取決于位置誤差Δ，也取決于輸入光束半徑w1和模式半徑w2之間的可能性偏差，如果我們可以假設(shè)高斯模式配置文件：

我們可以看到，對(duì)于完美的光束尺寸，一個(gè)光束半徑的偏移將使耦合效率降低到1 ／ e≈37％，而5倍小的誤差則允許90％的耦合效率。請(qǐng)注意，這個(gè)方程只適用于高斯分布，但在大多數(shù)情況下，這是一個(gè)很好的近似。
光束的方向也必須正確。但是，對(duì)于典型的單模光纖來說，光束的方向不是很敏感。角度誤差應(yīng)該遠(yuǎn)低于光束散度，但對(duì)于更小的區(qū)域來說，這是相對(duì)較大的。

發(fā)射條件不完善的影響

例如，如果我們?cè)谀撤N程度上使輸入光束錯(cuò)位，會(huì)發(fā)生什么呢？
圖2顯示了一個(gè)模擬的例子，其中輸入的激光束位移為光束半徑的1／10。經(jīng)過一定的傳播長(zhǎng)度后，只剩下引導(dǎo)模式中的光。所有其他的光都消失在包層中。（熔覆／涂層界面通常是相當(dāng)有損的。）例如，在一根10厘米長(zhǎng)的光纖的末端，只會(huì)在核心處發(fā)現(xiàn)光，其輪廓只由模式輪廓決定。發(fā)射條件只影響發(fā)射功率，而不影響輸出波束的形狀。

圖4：在顯示輸入光束的單模光纖中，光在1．5°m波長(zhǎng)下的傳播。利用RP Fiber Power軟件進(jìn)行了數(shù)值模擬。

獲取大模態(tài)區(qū)域

對(duì)于某些應(yīng)用，它是可取的有相當(dāng)大的模區(qū)，而仍然有單模制導(dǎo)。例如，人們可能想要最小化非線性效應(yīng)或最大化存儲(chǔ)的能量在脈沖光纖放大器的同時(shí)保持高光束質(zhì)量。

原則上，即使對(duì)于相當(dāng)大的核，也很容易獲得單模制導(dǎo)：只需降低折射率對(duì)比度（即數(shù)值孔徑）。例如，在上面的例子中，可以將核心半徑增加5倍至20μm。如果我們把數(shù)值孔徑減小到相同因素的0．024，我們?nèi)匀豢梢缘玫絾文Ｖ茖?dǎo)——現(xiàn)在的活動(dòng)面積為1869 μm2，是以前的 52 ＝ 25倍。但是，不如意的是，這也帶來了一些麻煩，如下：

? 由于折射率對(duì)比度現(xiàn)在非常弱（0．0002），光纖對(duì)由于沒有完全控制制造條件而產(chǎn)生的微小隨機(jī)折射率變化非常敏感。NA為0．024對(duì)于目前可用的技術(shù)來說被認(rèn)為是不切實(shí)際的小。
? 即使基于這種設(shè)計(jì)制作出了完美的光纖，它也會(huì)對(duì)彎曲度非常敏感。圖2顯示了一個(gè)數(shù)值模擬，其中反向彎曲半徑沿光纖線性增長(zhǎng)。在右側(cè)，達(dá)到1m的彎曲半徑。在此之前，光會(huì)經(jīng)歷嚴(yán)重的彎曲損失。這意味著光纖只能在基本保持直并且避免任何顯著的微彎曲的情況下可行。

圖5：大模區(qū)光纖的振幅分布圖，向右彎曲越來越強(qiáng)烈（彎曲半徑達(dá)到1 m）。在右邊，發(fā)生嚴(yán)重的彎曲損失。假設(shè)光纖包層半徑為125 μm，光在外層界面完全反射。
已經(jīng)開發(fā)了更先進(jìn)的光纖設(shè)計(jì)，其中模態(tài)面積遠(yuǎn)高于1000μm2，同時(shí)具有更好的彎曲性能和對(duì)制造誤差的較低靈敏度。但是，我們上述所描述的問題是不能完全避免的。最根本的問題是，一個(gè)非常大的模必然只受到微弱的引導(dǎo)，因此對(duì)各種附加效應(yīng)很敏感。
就位置對(duì)準(zhǔn)而言，有效地將光發(fā)射到大模區(qū)單模光纖比小模區(qū)單模光纖要簡(jiǎn)單。但是要注意的是，當(dāng)光束散度變小時(shí)，角度排列會(huì)變得更加敏感。