摘要：超構(gòu)表面因其體積輕薄易于集成化，有望在某些特定場(chǎng)合取代傳統(tǒng)透鏡實(shí)現(xiàn)多功能光學(xué)器件。超構(gòu)表面的光束偏轉(zhuǎn)角隨波長(zhǎng)的增加而增大，與傳統(tǒng)折射透鏡相比產(chǎn)生相反的色散，這種色散又被稱為“異常色散”或“負(fù)色散”。理論上利用超構(gòu)表面的負(fù)色散和傳統(tǒng)折射光學(xué)器件的正色散相抵消，可以完全矯正光學(xué)系統(tǒng)的色差。由此出發(fā)，設(shè)計(jì)了一種基于光刻膠材料，由Pancharatnam-Berry（PB）相位型超構(gòu)表面作為第一透鏡，傳統(tǒng)球面透鏡作為第二透鏡的消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡，利用時(shí)域有限差分?jǐn)?shù)值模擬軟件FDTD Solutions探索了該透鏡在780～980 nm波段的聚焦性能，證明了消色差光刻膠超構(gòu)表面復(fù)合透鏡優(yōu)異的消色差效果。相對(duì)傳統(tǒng)的消色差超構(gòu)表面通過(guò)相位補(bǔ)償來(lái)消色差的方法，這種消色差設(shè)計(jì)簡(jiǎn)單且高效，為特定波段內(nèi)的消色差成像提供了一定的借鑒意義。

引言

傳統(tǒng)光學(xué)器件因體積笨重等缺點(diǎn)無(wú)法滿足現(xiàn)代光學(xué)設(shè)備對(duì)光學(xué)系統(tǒng)集成化的要求，隨著超構(gòu)表面的迅速發(fā)展，新一代微型光學(xué)系統(tǒng)的出現(xiàn)成為可能。超構(gòu)表面是一種由人工設(shè)計(jì)的亞波長(zhǎng)微納結(jié)構(gòu)陣列，可對(duì)入射光的振幅、相位、偏振等進(jìn)行調(diào)控，已經(jīng)實(shí)現(xiàn)了某些傳統(tǒng)光學(xué)器件的功能。例如光鑷、光束分束器、平面波片、全息成像和無(wú)衍射光束發(fā)生器等。其中平面聚焦透鏡的色差問(wèn)題不可避免，因此，設(shè)計(jì)高效的在寬波段工作的超構(gòu)表面尤為重要。近年來(lái)，許多研究工作致力于超構(gòu)表面的寬帶消色差，多個(gè)科研團(tuán)隊(duì)已經(jīng)實(shí)現(xiàn)并報(bào)道了多種不同的消色差超構(gòu)表面及其調(diào)控機(jī)理，例如基于傳播相位和幾何相位相結(jié)合對(duì)光場(chǎng)進(jìn)行調(diào)控，進(jìn)而實(shí)現(xiàn)消色差。傳統(tǒng)球面聚焦透鏡無(wú)法實(shí)現(xiàn)單透鏡消色差，只能通過(guò)級(jí)聯(lián)多個(gè)透鏡組合實(shí)現(xiàn)色差矯正。本文設(shè)計(jì)了一種基于光刻膠材料的Pancharatmane-Berry（PB）相位型超構(gòu)表面［20］與傳統(tǒng)微透鏡相結(jié)合的消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡，通過(guò)FDTD Solutions軟件對(duì)該透鏡在780～980 nm工作波段進(jìn)行仿真模擬，探索其聚焦性能及消色差效果。

1 原理與設(shè)計(jì)

傳統(tǒng)透鏡的焦距取決于透鏡的曲率半徑和材料的折射率，當(dāng)半徑確定后，焦距隨折射率變化而變化。同一種材料，波長(zhǎng)越短折射率越大，焦距越短，這種成像色差異被稱為位置色差，也叫軸向色差，單透鏡本身不能消色差，所以傳統(tǒng)透鏡系統(tǒng)完全矯正色差需要不同材料的多個(gè)透鏡組合，且對(duì)材料要求苛刻，加工難度大。

超構(gòu)表面根據(jù)廣義斯涅耳定律，通過(guò)設(shè)計(jì)亞波長(zhǎng)單元結(jié)構(gòu)的幾何特征和空間排列，在兩種介質(zhì)的界面上引入一個(gè)突變的相位，產(chǎn)生相位梯度，通過(guò)控制界面上的相位梯度可以對(duì)出射光的角度進(jìn)行任意調(diào)控。PB相位型超構(gòu)表面基于以上原理，通過(guò)控制亞波長(zhǎng)單元結(jié)構(gòu)的旋轉(zhuǎn)角度使入射的圓極化光產(chǎn)生一個(gè)額外的PB相位，從而實(shí)現(xiàn)對(duì)出射光的調(diào)制。超構(gòu)表面因其結(jié)構(gòu)色散和相位響應(yīng)模式引起的光限制，色差同樣不可避免。寬帶消色差超構(gòu)表面的研究吸引了眾多相關(guān)科研工作者，在已報(bào)道的成果中，大多數(shù)調(diào)控機(jī)理都是通過(guò)對(duì)光場(chǎng)相位的控制實(shí)現(xiàn)超構(gòu)表面寬帶消色差。諸如通過(guò)算法優(yōu)化超構(gòu)表面結(jié)構(gòu)參數(shù)，耦合不同波長(zhǎng)響應(yīng)的納米天線，級(jí)聯(lián)針對(duì)不同波長(zhǎng)工作的超構(gòu)透鏡等，最值得一提的是，祝世寧院士與蔡定平教授通過(guò)結(jié)合波長(zhǎng)無(wú)關(guān)的幾何相位與波長(zhǎng)相關(guān)的傳播相位或共振相位，將波長(zhǎng)無(wú)關(guān)的相位作為基礎(chǔ)相位滿足超構(gòu)表面器件功能所需相位分布，波長(zhǎng)有關(guān)的相位作為補(bǔ)償相位矯正不同波長(zhǎng)之間的色差。與上述原理不同，本文設(shè)計(jì)的超構(gòu)表面與球面透鏡相結(jié)合的消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡利用兩者相反的色散機(jī)制實(shí)現(xiàn)寬帶消色差。

如圖1（a）所示，超構(gòu)表面上的單元結(jié)構(gòu)可以充當(dāng)相移器的作用，在滿足奈奎斯特采樣定理的基礎(chǔ)上，用離散相位分布來(lái)代替?zhèn)鹘y(tǒng)透鏡的連續(xù)相位分布。如圖1（b）所示，以超構(gòu)表面圓心為原點(diǎn)O（0，0，0），超構(gòu)表面所在平面上任意一納米鰭所在位置為P（x，y，0），設(shè)計(jì)焦距為f，P點(diǎn)到設(shè)計(jì)波前的距離為L(zhǎng)，則

（1）

圖1. 超構(gòu)表面

圖2. 消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡

如圖7所示，本文對(duì)比了非消色差超構(gòu)表面和消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡的聚焦效率的模擬結(jié)果。圖7（a）為非消色差超構(gòu)表面在入射波長(zhǎng)為780～980 nm范圍內(nèi)的聚焦效率，峰值效率為55%，圖7（b）為消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡在同一工作波段內(nèi)的聚焦效率，峰值效率為48%。由模擬結(jié)果可知，相對(duì)非消色差超構(gòu)表面，消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡的聚焦效率未有顯著降低，在工作波段內(nèi)依然具有穩(wěn)定且較高的效率。

圖7. 聚焦效率

3 結(jié)論本文在新型超構(gòu)表面材料光刻膠超構(gòu)表面優(yōu)越聚焦性能的基礎(chǔ)上，探討了由該材料設(shè)計(jì)組成的消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡在近紅外波段的消色差效果。通過(guò)FDTD算法對(duì)工作波段為780～980 nm，NA = 0.5的消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡的優(yōu)異消色差性能進(jìn)行了驗(yàn)證，仿真實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，該消色差超構(gòu)表面復(fù)合透鏡能夠很好地矯正光學(xué)系統(tǒng)的軸向色差。相對(duì)傳統(tǒng)的超構(gòu)表面消色差通過(guò)相位補(bǔ)償來(lái)消色差的方法，這種消色差設(shè)計(jì)簡(jiǎn)單且高效，將為特定波段內(nèi)的消色差成像提供一定的借鑒意義，為未來(lái)超構(gòu)表面的研究拓展出了更廣闊的發(fā)展空間。

審核編輯 ：李倩