信號完整性，其中最難理解的應該就屬傳輸線理論了。怎么突然隨著頻率的增加，導線的阻抗就跟C和L扯上關系了。

傳輸線，也就是傳輸信號的兩條線，而且一定是兩條有一定長度的導線組成，而且兩條線之間一定要有電壓差。

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只要是傳輸信號，那么必須要有返回路徑，但是在平常我們都是用地來表達這條傳輸路徑。要從概念上分清楚，我們盡量要少用地這個概念來理解，而使用返回路徑，當然其實返回路徑和信號路徑是一個相對概念，可以互換理解，但是我們習慣把驅動器到終端的方向稱為信號線，另一條為返回路徑。返回路徑是引起信號完整性的原因之一，而且如果返回路徑設計不好，很容易產生EMC問題。

首先我們要把握傳輸線，這是一種分散元器件而不能像集總器件哪里來處理。但是我們可以用理想的集總元件來模擬仿真，這在后面提到。應該明白傳輸線最重要的兩個特征：特征阻抗和延時。（延時就是信號傳到末端所需要的時間，跟信號的傳輸速度有關）。在理解傳輸線測試的時候，我們一定要明白的知道，測試的是傳輸線上那個點的信號，因為傳輸線是分布式器件，因此同一時刻，每個點的信號參數是不一樣，而不像集總元件一樣。

均勻傳輸線，均勻傳輸線，也就是橫截面大小保持不變（信號路徑和返回路徑都是），當然周圍的介電系數也不變化。

信號速度

? ? 信號的傳播速度不是電子的運動速度，而是電磁波的傳播速度，這一點在高中應該學過。那么經過偉大的麥克斯韋方程，通過解波動方程我們可以知道：

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在不含導磁率的導體中，μr=1.帶入常數，可得經驗公式

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那么這時候我們就可以得到信號的延時了TD=Len/υ .

理解傳輸線，首先理解分布電容和電感。因為信號線產生的電磁場會返回路徑或者其他信號線（甚至是和真正的大地，有時候我們可以把整個地球看成是一個電子海組成的大導體）形成電容。有電流就會有磁場，所有導體都具有電感

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這個就是信號行走的過程，在信號沒有達到的地方是沒有電荷的。因此這里就有一個瞬時阻抗的問題，這條導線上，明顯電壓是不同的。信號在導線和返回路徑之間的電容不斷的充電或者放電。如果速度不變以及電容不變，所以充電時間一樣電流就不變，電壓取決于信號源，電流取決于每步長的電容和充電時間（速度）。公式推導如下（沒有損耗即不考慮漏電流和R）：

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也就是特征阻抗Z0=（L/C）1/2（或者叫做單位阻抗）這是一個物理量，又材料和結構決定。其中C、L均為導線的單位電容和電感。保持C、L不變，每一小段的單位阻抗就不變，也就沒有信號反射回來。在具體電路中就表現為：橫截面積恒定不變，還有就是兩個導體之間的距離也不變。一般我們都使Z0=50Ω.當然Z0可以是任意值，知道是不變的，也就不會影響到信號的反射。為什么定在50Ω是一個標準，這個跟天線和射頻有關。如果有興趣可以去參考這方面的資料書。瞬時阻抗一般等于Z0，主要看在某一時刻，信號感受到的信號U和電流I的比。

返回路徑，開始就強調了地和返回路徑的概念。不過在實際中，返回路徑基本上就是地。但是從傳輸線理論里面分清楚比較好。

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電流經過返回路徑流回源端，這僅僅與瞬時環(huán)境和信號前沿所在的那一段傳輸線有關，所以也只有在信號的前沿處才有電流從分布式電容流回源端。但是在實際設計中，返回路徑其實就是參考平面（也就是瞬時環(huán)境，參考平面和信號線之間只要有電容），位于不同層，且與信號走線重疊的平面導體，都可以和信號線一起構成傳輸線結構，這和平面導體的網絡性質無關，不論是這個平面導體的網絡是GND或者是VCC還是鼓勵不連接的任何網絡銅皮。

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不過驅動器受到的阻抗主要還是信號路徑和與之最近的平面構成傳輸線的阻抗決定，而與實際連接在驅動器返回端的平面無關（也就是上圖中平面2決定阻抗，至于平面而是什么網絡就無所謂的了）。

其中電流分布

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過孔信號線的返回路徑。這里就有個地方要主要，返回路徑的阻抗就是兩個平面之間的容性耦合電容，如果產生了較大的返回路徑阻抗，就會引起地彈噪聲。一般減小返回平面的阻抗是相鄰放置，而且平面之間介質盡量?。詈想娙菰酱螅鶕=Len*（L/C）1/2,單位特征阻抗乘以長度就是總阻抗）C越大Z越小。

【幾條減小地彈的經驗：1、設法在信號路徑切換層是，讓其相鄰的參考平面具有相同的電壓；這時候在切換參考平面之間打短路過孔并靠近信號過孔；2、具有不同直流電壓的參考平面之間的距離應該盡量薄；3擴大相鄰切換過孔的距離，一面初始瞬間當返回路徑的阻抗很高是，返回電流疊加在一起】

傳輸線一階模型：

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這里又有一個推導問題:傳輸線延時TD=（CtatolLtatol）1/2=Len*（CL）1/2=Len/υ.因此速度υ=1/（CL）1/2.這個公式和前面的速度公式經?？梢曰Q使用。

【介電常數=4的50Ω傳輸線，其單位長度電容都相同，約為3.3pF/in】